ナノメートル | 永久磁石昆明有限公司

Scientific Reports volume 5、記事番号: 14414 (2015) この記事を引用

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磁気記録の高密度化のために、大きな保磁力（Hc）を示すナノメートルサイズの磁性粒子の開発が強く求められています。今回我々は、単一ナノサイズ（すなわち、直径10ナノメートル未満）の硬磁性フェライトを報告する。この磁性フェライトはε-Fe2O3 から構成されており、磁気記録システムとして十分に高い Hc 値と 7.7 × 106 erg cm-3 という非常に高い磁気異方性定数を持っています。たとえば、8.2 nm のナノ粒子の Hc 値は室温で 5.2 kOe です。これらのナノ粒子のコロイド溶液は、2.9 eV (430 nm) という広いバンドギャップにより明るいオレンジ色を呈し、透明な磁性顔料の可能性を示しています。さらに、磁化誘起第二高調波発生 (MSHG) も観測されました。現在の極性磁性ナノ結晶の非線形光磁気電気効果は非常に強かった。これらの発見は、単純な酸化鉄で実証されたものであり、経済コストや量産性の観点から非常に有意義である。

磁性材料は、磁気記録媒体、永久磁石、電磁波吸収体、磁性流体、ドラッグデリバリーなど、さまざまな用途に使用されています1、2、3、4、5、6、7、8。磁気記録媒体の高密度化の観点から、大きな保磁力（Hc）を有するナノメートルサイズ（直径10nm未満）の磁性粒子の開発は当然の次のステップである。ハードドライブや磁気記録テープなどの磁気記録システム 9、10、11 では、書き込みおよび読み取りに必要な Hc 値は約 100 です。 3kOe。ビットパターンメディアや熱アシスト磁気記録などの将来の磁気記録システムには、より大きなHcが必要です。マルチフェロイック特性を示す材料は、電気アシスト磁気記録媒体としてますます注目を集めています12、13、14、15、16、17。さらに、光学的に透明な磁石の開発は、透明な電磁波吸収窓やプリンター用の磁性カラー顔料などの新しい用途に非常に望まれています。上記の要件を考慮すると、ε-Fe2O3 は室温で大きな Hc 値を示すため、魅力的な材料です7,18,19,20,21,22,23,24,25。本研究では、単一ナノサイズの ε-Fe2O3 球状粒子を調製するための合成方法を開発します。得られたナノ磁石は、前述の磁気記録用途に必要な Hc 値を満たします。さらに、強力な磁気電気 (ME) 効果を伴う、磁化誘起第 2 高調波発生 (MSHG) を示します。このシリーズは色が非常に薄く、可視領域での吸収係数が小さいです。この研究では、ナノメートルサイズのε-Fe2O3 ナノ粒子の合成手順、結晶構造、粒子サイズ、磁気特性について報告します。さらに、光学バンドギャップ、極性結晶の自発電気分極、および非線形光学-ME 効果の第一原理計算を示します。

ナノメートルサイズのε-Fe2O3は、フェリハイドライトFe10O14(OH)2ナノ粒子がSiO2マトリックスに埋め込まれた前駆体から調製された。合成手順の詳細は「方法」セクションで説明されています。このレポートでは、250 °C (S-250)、500 °C (S-500)、731 °C (S-731)、902 °C (S-902) の幅広い温度で焼結した 18 個のサンプルについて説明します。 )、924℃(S-924)、951℃(S-951)、979℃(S-979)、1002℃(S-1002)、1020℃(S-1020)、1032℃ (S-1032)、1044℃(S-1044)、1061℃(S-1061)、1063℃(S-1063)、1104℃(S-1104)、1142℃(S-1142) 、１１９８℃（Ｓ－１１９８）、１２１３℃（Ｓ－１２１３）、１２９５℃（Ｓ－１２９５）。

焼結サンプルと前駆体の粉末X線回折（XRPD）パターンを図1と補足図S1に示します。前駆体の XRPD パターンは、六方晶系結晶構造 (空間群 P63mc、a = 6.04 Å、c = 8.75 Å) を有する Fe10O14(OH)2 を示しています。焼結温度が上昇すると、Fe10O14(OH)2 は 250 °C 付近で γ-Fe2O3 (立方晶系、Fd3–m、a = 8.37 Å) に変化し始めます。焼結温度が上昇すると、γ-Fe2O3 は 500 °C 付近で ε-Fe2O3 に変化します。 951 °C 以上では、S-951 ～ S-1104 の XRPD パターンは純粋な ε-Fe2O3 相 (S-1020 の場合、斜方晶系、Pna21、a = 5.09 Å、b = 8.80 Å、および c = 9.48 Å) を示します (補足表) S1)。 1142 °C を超えると、少量の α-Fe2O3 が検出されます (菱面体晶、R3–c、S-1295 の場合、a = 5.04 Å、c = 13.75 Å)。この合成方法では、驚くほど広い焼結温度範囲で純粋なε-Fe2O3が得られます。その範囲は、逆ミセル法とゾルゲル法の組み合わせ20、メソポーラスシリカを用いた含浸法7など、これまでに報告されている方法に比べて広い。

焼結プロセスにおける結晶構造の相変態。

(上) Fe10O14(OH)2、γ-Fe2O3、ε-Fe2O3、α-Fe2O3 の結晶構造。結晶構造中の赤と青の多面体は、それぞれ八面体と四面体の Fe サイトを示します。黄色のボールは酸素原子を表します。 (中) 粒子サイズの焼結温度依存性 (縦パネル) と焼結温度に対する相比を示す状態図 (横パネル)。 (下) (i) 前駆体 Fe10O14(OH)2、(ii) S-250、(iii) S-1020、および (iv) S-1295 の XRPD パターン。前駆体中のシリカマトリックスと S-1295 中の残りのシリカが抽出されます。灰色の点とオレンジ、青、緑、赤の領域は、それぞれ Fe10O14(OH)2、γ-Fe2O3、ε-Fe2O3、α-Fe2O3 の観察パターンと計算パターンを示します。

前駆体の透過型電子顕微鏡 (TEM) 画像は、Fe10O14(OH)2 ナノ粒子の粒径 (d) が 2.8 ± 0.5 nm であることを示しています。 Fe10O14(OH)2 → γ-Fe2O3 転移領域である 700 °C までの焼結温度範囲では、d 値は 3 ～ 4 nm 付近でほぼ一定です (図 1、中央)。焼結温度がさらに上昇すると、γ-Fe2O3 → ε-Fe2O3 転移領域である 750 °C から 924 °C まで、d 値は徐々に増加し、純粋な ε-Fe2O3 が形成されます。 ε-Fe2O3 サンプルの d 値は次のとおりです: 5.6 ± 1.6 nm (S-951)、6.3 ± 1.7 nm (S-979)、7.8 ± 2.7 nm (S-1002)、8.2 ± 2.7 nm (S- 1020）、9.0±2.4nm（S-1032）、10.5±3.3nm（S-1044）、11.4±3.8nm（S-1061）、12.4±3.7nm（S-1063）、16.5±4.7nm（S-1044） 1104）。すべてのサンプルのTEM画像を補足図S2に示します。

300 K でランダム配向した S-951 ～ S-1198 の ε-Fe2O3 の磁気ヒステリシスループは、Hc 値が 0.4 kOe (S-951)、0.7 kOe (S-979)、2.1 kOe (S-1002) であることを示しています。）、3.4 kOe（S-1020）、4.7 kOe（S-1032）、8.3 kOe（S-1044）、11.9 kOe（S-1061）、12.8 kOe（S-1063）、17.3 kOe（S-1104）、 20.3 kOe（S-1142）および20.9 kOe（S-1198）（図2a、補足図S3）。 S-951〜S-1104の磁化対温度のプロットを補足図S4に示します。図２ｂのＨｃ対ｄのプロットに示されるように、Ｈｃ値は、ｄが減少するにつれてゼロに向かって減少する。図2bには、これまでに報告されているBaFe12O19、SrFe12O19およびCoFe2O4のHc値の粒子サイズ依存性も参考のためにプロットされています（補足図S5）。

磁気特性の粒子サイズ依存性。

(a) 300 K で測定された S-1020、S-1044、S-1063、および S-1142 の磁気ヒステリシスループと平均粒子サイズの図。 (b) ランダム配向の 300 K での Hc 値と d プロット。赤い線は、ランダムな配向と粒度分布を考慮して、Hc の d 依存式に基づいて引かれた目のためのガイドです。 dp (超常磁性限界) 値は 7.5 nm と計算されました。 BaFe12O19 (青)、SrFe12O19 (緑)、および CoFe2O4 (紫) の室温での Hc 対 d プロットも示されています。

Hc値のd依存性を考えてみましょう。合成されたε-Fe2O3 ナノ粒子はサイズ分布を持ちます。サイズ分布を考慮したランダムな配向を持つナノ粒子の超常磁性限界 (dp) の理論式は、H. Pfeiffer によって導かれました 26 (方法のセクションを参照)。この式に基づいて、Hc 対 d プロットが当てはめられ、dp 値は 7.5 nm と推定されました (図 2b)。

さらに、外部磁場下でナノ結晶をビヒクルマトリックス中に分散させることにより得られる配向性ナノ結晶薄膜を作製した。 S-1020のXRPDパターンは、ナノ結晶が膜に垂直な結晶学的a軸に沿って配向していることを示しています（図3a）。 300 Kでの磁気ヒステリシスループは、サイズ8.2 nmのε-Fe2O3ナノ結晶が5.2 kOeの大きな保磁場を示し（図3b、補足図S6）、磁気メモリ媒体のHc値基準を満たしていることを示しています。配向させたS-1142フィルムの磁気測定も行った。以前の研究で報告された磁気ヒステリシスループの Hc 値と 182 GHz の固有共鳴周波数 7,23 は、斜方晶系対称における Ka と Kb の磁気異方性定数が 7.7 × 106 erg cm−3 と 1.2 × 106 erg cm−3 であることを示しています。 erg cm−3、それぞれ。したがって、ε-Fe2O3 は、BaFe12O19 などの他のフェライトと比較して、著しく高い磁気異方性を有することが明らかとなった。このような小さな dp 値と大きな K 値の原因は、次の要因によって説明できます。 (i) Fe と O の間の強い混成による非ゼロ軌道角運動量 L ≠ 0 による強い磁気異方性と ( ii) 極性結晶構造による磁気異方性の残存。

結晶学的に配向されたナノメートルサイズのε-Fe2O3。

(a) 結晶配向した S-1020 ナノ結晶 (平均粒径 = 8.2 nm) フィルムの XRPD パターン。灰色の点と赤い線は、それぞれ観察されたパターンと計算されたパターンを表します。挿入図は、赤い点で示されたε-Fe2O3 ナノ粒子の結晶学的 a 軸の方向の 3D 分布の単位球図です。磁場は単位球の Z 軸に沿って適用されました。 (b) 300 K で磁化容易軸に平行な印加磁場 (H0) で測定した結晶配向 S-1020 ナノクリスタルフィルムの磁気ヒステリシスループ。赤い線は目へのガイドです。

前述のナノ結晶配向膜に用いたS-1020ナノ結晶のコロイド溶液は透明度が高く、淡いオレンジ色を呈している（図4a）。紫外可視（UV-vis）吸収スペクトルから、モル吸光係数（ε）は 500 nm でわずか 400 dm3 mol−1 cm−1 でした（図 4b）。 (光子エネルギー × 吸収)2 対光子エネルギーは、2.4 eV (520 nm) での弱い光学遷移を伴う 2.9 eV (430 nm) の広いバンドギャップによってよく適合しており、この材料が広いバンドギャップにより高い透明性を備えていることを示しています。バンドギャップは2.9eV。明るい色を持つことが報告されている 27 γ-Fe2O3 ナノ粒子と比較して、本材料はより大きなバンドギャップとより高い透明性を示します。

紫外可視吸収スペクトル測定と第一原理計算によるε-Fe2O3の透明度、光学バンドギャップ、自発電気分極。

(a) 平均粒径 8.2 nm、濃度 1 × 10−2 mol dm−3 の S-1020 ナノ結晶のコロイド溶液の写真。溶液は明るいオレンジ色をしています。 (b) S-1020 コロイド溶液の観察された紫外可視吸収スペクトル。モル吸光係数 (ε) で示されます。挿入図は、第一原理計算から得られた計算された光スペクトルを示しています。左軸は吸収係数（α）です。 (c) フェルミエネルギー付近のε-Fe2O3のバンド構造。黒の実線と点線はそれぞれαスピンとβスピンを示します。 (d) 第一原理計算により得られた、ε-Fe2O3 の電荷密度と中性の Fe および O 原子の電荷密度の差を示す差分電荷密度マップ (左)。差分電荷密度マップの緑色とマゼンタの表面は、それぞれ +0.385e Å-3 と -0.252e Å-3 の等値面レベルを示します。緑色の矢印は、ε-Fe2O3 の自発電気分極 (P) が結晶学的 c 軸に沿っていることを示しています。 ε-Fe2O3 の結晶構造 (右)。結晶構造内の灰色と白色のボールは、それぞれ Fe 原子と O 原子を示しています。（ e ）ε-Fe2O3の結晶構造上の矢印で示されたFeA-FeDの副格子磁化。 Fe サイト上の赤と青の矢印は副格子磁化を示します。黄色の曲線矢印は zJ 値を表します。ここで、z は交換経路の数、J は超交換相互作用定数であり、Fe サイト間の反強磁性超交換相互作用 (zAB JAB < 0、zAC JAC < 0、zCD JCD < 0)、および矢印の太さは、zJ の大きさがであることを示します。結晶構造の下の赤い矢印は、ε-Fe2O3 の磁気分極 (M) が結晶学的 a 軸に沿っていることを示しています。

このような高い透明性を理解するために、ε-Fe2O3 の光学バンドギャップを、Vienna ab initio シミュレーションパッケージ (VASP) プログラムを使用した第一原理計算によって評価しました (「方法」を参照)。フェルミエネルギー付近のバンド構造を図4cに示します。これは、直接遷移と2.02 eVでの弱い遷移を経た、バンドギャップ2.36 eVの光学遷移を示しています。計算された光吸収スペクトルは実験スペクトルをよく再現しています (図 4b、挿入図)。

Pna21 空間群を持つ ε-Fe2O3 の結晶構造は極性結晶であるため、自発電気分極が発生するはずです。ここでは、ε-Fe2O3 の自発電気分極の大きさとその起源を第一原理計算により調べます。その結果、電気分極は結晶学的 c 軸に沿って存在し、その値は 1.0 × 10−1 C m−2 であり、他の極性材料に比べて大きいことが示されました 28。 ε-Fe2O3 の電荷密度と中性の Fe および O 原子の電荷密度の差である差電荷密度マップは、次のように正電荷が Fe 原子に分布し、負電荷が O 原子に分布していることを示します。図4dに示されています。特に負電荷は四面体 FeD サイト周囲の O1 原子と O3 原子に集中しており、FeDO4 における c 軸に沿った電気分極が ε-Fe2O3 の焦電特性に主に寄与していることを示しています。

ε-Fe2O3 の磁性は、FeB と FeC の副格子磁化が FeA と FeD の副格子磁化と反平行である共線フェリ磁性であると考えられています。分子場 (MF) 理論 29 に基づいて、ε-Fe2O3 の磁気構造は超交換相互作用 (J) と交換経路数 (z) の積値から理解できます。四面体FeDサイトのzJ値は八面体FeA-FeCサイトのzJ値より小さいため、FeD副格子磁化の熱揺らぎはFeA-FeC副格子磁化よりも大きく、室温で結晶学的a軸に沿ったフェリ磁性が誘起されます（図1）。 4e)。

前述の電子計算と磁気計算から、ε-Fe2O3 は電気分極 (//c 軸) と磁気分極 (//a 軸) の両方を持っています。これら 2 つの分極間の磁気電気結合効果を調査するために、S-1061 の粉末状サンプルを使用して MSHG 効果を測定しました。基本フェムト秒レーザー（1064 nm）を300 Kでサンプルに入れた場合、532 nmの出力光が観察されました（図5a、補足図S7）。 532 nm の出力光の強度は入力基本光の強度の 2 乗に応じて増加するため、観測された 532 nm の光は第 2 高調波発生 (SHG) によるものです。磁気状態を秩序と無秩序の間で切り替えることにより、第二高調波（SH）強度（ISH）を繰り返し変化させることができました（図5b）。 ISHの温度依存性も調査しました。これは、520〜490Kの間でほぼ一定である一方、490K以下では徐々に増加することが判明しました（図5c）。 300 KでのISH値は、520 Kでの平均ISH値より2.2倍大きかった。ISHのこのような温度依存性は、磁気相転移温度（TC）が490 Kの磁化対温度プロットに対応します（補足図S4）。これは、ISH の増強が磁気秩序によって引き起こされること、つまり MSHG 効果が観察されることを示しています。

ε-Fe2O3 に対する SHG および MSHG の影響。

(a) SHG および MSHG 測定の光学構成。オレンジ色の四角はε-Fe2O3 サンプルの位置を示します。 1064 nmのレーザー光（黒い矢印）がサンプルに照射され、532 nmのSH出力光が観察されます。緑色の矢印はサンプルが磁気的秩序化状態にある場合の SHG を示し、赤色の矢印はサンプルが磁気的秩序化状態にある場合の MSHG を示します。黄色の球は、Pna21 磁気空間群による磁気秩序状態 (左) と Pna21 空間群による磁気無秩序状態 (右) にある ε-Fe2O3 ナノ粒子の模式図を示しています。磁気が乱れた状態では電気分極のみが存在し、正と負の電荷が緑と赤紫で示されます。磁気秩序状態では、磁気分極は電気分極に対して垂直に見え、N 極が赤、S 極が青で示されます。右下の図は、室温でのS-1061のSH強度と基本光強度の関係を示しています。赤い線は、SH 強度 ∝ (基本光パワー)2 に基づいて近似した曲線を表します。 (b) TC の上下の間で温度を変化させることにより、SHG と MSHG の間で SH 強度を繰り返し切り替えます。 (c) S-1061 の SH 強度対温度のプロット。

SH 偏光は PSH = χ(2)E(ω)E(ω) で記述されます。ここで、PSH と χ(2) は SH 偏光と SH 磁化率テンソル、E(ω) と ω は電場と角周波数です。それぞれ入力基本光です (「方法」を参照)。 ISH 値は、の式によって結晶項と磁気項に関係付けられます。 TC以下では動作し、着磁値に応じてISHが強化されます。 SHG および MSHG の結果から、これらのナノ結晶の非線形光学 ME 効果は非常に強いことがわかります。つまり、ε-Fe2O3 では磁気分極と電気分極が強い相関を持っています。

要約すると、我々はシングルナノサイズの ε-Fe2O3 磁石の合成方法を開発しました。特に、直径 8 nm の ε-Fe2O3 の Hc 値は 5 kOe であり、必要なスペックが 3 kOe である磁気記録システムには十分です。磁気異方性定数は 7.7 × 106 erg cm−3 に近づき、BaFe12O19 (K = 3.0 × 106 erg cm−3) や SrFe12O19 (K = 3.5 × 106 erg cm−3) の 2 倍以上になります。本発明のシングルナノサイズ磁性材料は、次世代磁気記録テープのLTO-8やコンピュータ用ハードディスクドライブなどの高密度磁気記録技術に貢献する可能性がある4,5,9,10,11。この磁化の大きさは高感度読み取りヘッドによって検出できますが、金属置換手順のアプローチを使用して、このシリーズの磁化値を 2 倍に向上させる過程にあります。 ε-Fe2O3 ナノ磁石は、その極性結晶構造に由来する自発電気分極と、電気分極 (//c 軸) と磁気分極 (//a 軸) の間の光磁気電気効果と、MSHG 効果も示します。驚くべきことに、この非線形光学-ME効果は強力です。重要なのは、この材料が広いバンドギャップを備えた高い光透過性を備えていることです。透明な磁石は、透明な電磁波吸収窓や磁性カラー顔料など、新たな産業用途の可能性を切り開きます。酸化鉄は環境に優しく低コストであるため、このような高い性能が単純な酸化鉄で達成されたことは重要です。したがって、この材料は産業用途に拡張可能であることが合理的に期待できます。

ナノメートルサイズのε-Fe2O3 は、粒径 2.8 nm の Fe10O14(OH)233 が SiO2 に埋め込まれた前駆体から調製されました。前駆体を空気中 250 °C ～ 1295 °C で 4 時間焼結して、SiO2 マトリックス中に酸化鉄を得ました。次に、NaOH水溶液を使用した化学エッチングによってSiO2マトリックスを除去した。

TEM 画像は JEM 2000EX で取得しました。 2θ-θスキャンXRPD測定は、293 KでCu Kα線（λ = 1.5418 Å）を使用してRiraku Ultima IVおよびRigaki RINT2100を使用して実行されました。リートベルト解析は、RIGAKUのPDXLプログラムを使用して実行されました。磁気特性は、超伝導量子干渉デバイス (SQUID) 磁力計 (Quantum Design、MPMS 7) を使用して測定されました。紫外可視スペクトルはJASCO V-670分光計で記録した。

サイズ分布を考慮したランダム配向のナノ粒子の場合、Hc 値の d 値依存性は次のように表されます。

ここで、VSP と VSW はそれぞれ超常磁性粒子と dp と dp の間のサイズを持つ粒子の平均体積であり、f(d) は粒度分布です 26,34。本解析では f(d) としてガウス関数を使用します。

ε-Fe2O3 の第一原理計算は、平面波プロジェクター拡張波 (PAW) 法を備えた VASP プログラムを使用して実行されました。スピン偏極密度汎関数理論 (DFT) が基礎として使用されました。交換相関汎関数の近似は、Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) によってパラメーター化された一般化勾配近似 (GGA) を使用して行われました。

SHG 測定では、周波数 2 倍の Ti:サファイアレーザー (Clark-MXR) によって励起された光パラメトリック増幅器 (Clark-MXR、Vis-OPA、パルス幅 190 fs、繰り返し、1 kHz) によって 1064 nm の入射光が生成されました。、CPA-2001; 波長、775 nm; パルス幅 150 fs; 繰り返し、1 kHz）。入射光は20°の角度でサンプルに照射されました。反射されたSH光（532nm）の検出は、カラーフィルターを通過させた後、光電子増倍管（Hamamatsu R329-02）によって実行されました。

SH 偏光は PSH,i = χijk(2)Ej(ω)Ek(ω) で記述されます。ここで PSH,i と χijk(2) は SH 偏光と SH 磁化率テンソルであり、下付き文字 i、j、k は次の式を参照します。サンプルの軸。 ε-Fe2O3 の空間群 Pna21 は、二次非線形感受率の結晶項を持っています 35。ナノ粒子が電場と磁場によって (電気分極) //z 軸 (c 軸) および (磁気分極) //x 軸 (a 軸) のように配向される場合、χijk(2) の非ゼロ要素は次のようになります。、、、そして。さらに、TC より下では、磁気分極により Pna21 磁気空間群に磁気項、つまり、、、およびが生成されます。 χijk(2) の非ゼロのテンソル要素は、次のテンソルの和と次のテンソルによって記述されます。

この論文の引用方法：大越信他高い光透過性と非線形光磁気電気効果を示すナノメートルサイズの硬磁性フェライト。科学。議員 5、14414; 土井: 10.1038/srep14414 (2015)。

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本研究の一部は、JSTのCRESTプロジェクト、JSPS科学研究費補助金特別推進研究課題番号15H05697、JSPS科学研究費補助金若手研究(A)、(B)、文部科学省APSA、DOWAの助成を受けて行われました。テクノファンド。 MK は文部科学省の ALPS プログラムに感謝しています。 YM と TN は、JSPS の MERIT プログラムに感謝しています。文部科学省の支援を受けている東京大学極低温研究センターおよびナノリソグラフィー・解析センターに感謝します。技術協力をしていただいた北野裕史氏、TEM 画像収集に協力していただいた東京大学の掛川裕史氏、綱川博史氏、大塚晋三氏、宮崎哲史氏、T 氏に感謝いたします。 DOWAエレクトロニクスマテリアルズ株式会社の吉田氏、正田氏、前川氏には貴重なご議論をいただき、また、第一原理計算では菱化システム株式会社の千葉博士には多大なご協力をいただきました。

〒113-0033 東京都文京区本郷7-3-1 東京大学理学部化学科

Shin-ichi Ohkoshi, Asuka Namai, Kenta Imoto, Marie Yoshikiyo, Waka Tarora, Kosuke Nakagawa, Masaya Komine, Yasuto Miyamoto, Tomomichi Nasu, Syunsuke Oka & Hiroko Tokoro

CREST, JST, K's Gobancho, 7 Gobancho, Chiyoda-ku, Tokyo, 102-0076, Japan

Shin-ichi Ohkoshi

筑波大学数理物質系物質科学分野〒305-8577 茨城県つくば市天王台1-1-1

Hiroko Tokoro

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SO は研究を設計および調整し、すべての測定と計算に貢献し、原稿を執筆しました。 AN は XRPD 分析と磁気測定を実施し、数値を作成しました。 KIはXRPD分析、磁気測定、SHGおよびMSHG測定を実施しました。 MY はサンプルの一部を準備し、磁気測定と第一原理計算を実施し、原稿の一部を執筆しました。 WT は合成、XRPD 測定、磁気測定、TEM 観察を実行しました。 KNが結晶構造解析を行いました。 MK は SHG および MSHG 測定を実行しました。 YMは磁気データを分析しました。 TN は第一原理計算を実施しました。 Syu.O. いくつかのサンプルを準備し、特性を調べました。 HT は合成方法を提案し、サンプルの調製と特性評価に貢献しました。すべての著者が原稿についてコメントしました。

著者らは、競合する経済的利害関係を宣言していません。

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転載と許可

大越、Si、生井、A.、井本、K. et al. 高い光透過性と非線形光磁気電気効果を示すナノメートルサイズの硬磁性フェライト。 Sci Rep 5、14414 (2015)。 https://doi.org/10.1038/srep14414

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受信日: 2015 年 3 月 18 日

受理日: 2015 年 8 月 27 日

公開日: 2015 年 10 月 6 日

DOI: https://doi.org/10.1038/srep14414

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